Для решения задачи, для начала рассмотрим закон Кулона, который описывает взаимодействие между двумя электрическими зарядами. Формула для вычисления силы взаимодействия между двумя зарядами выглядит так:
\[ F = k \cdot \frac{|q_1 \cdot q_2|}{r^2} \]
где:
- \( F \) — сила взаимодействия (в ньютонах),
- \( k \) — электрическая постоянная (приблизительно \( 8.99 \times 10^9 \, \text{Н} \cdot \text{м}^2/\text{Кл}^2 \), однако в нашем случае мы используем значение, скорректированное с учётом диэлектрической проницаемости),
- \( q_1 \) и \( q_2 \) — величины зарядов (в кулонах),
- \( r \) — расстояние между зарядами (в метрах).
В данном случае необходимо учитывать, что заряды помещены в диэлектрик (глицерин) с диэлектрической проницаемостью \( \varepsilon_r = 40 \). Поэтому электрическая постоянная в глицерине будет:
\[ k' = \frac{k}{\varepsilon_r} = \frac{8.99 \times 10^9 \, \text{Н} \cdot \text{м}^2/\text{Кл}^2}{40} \]
Теперь подставим значения зарядов:
- \( q_1 = 12 \, \text{нКл} = 12 \times 10^{-9} \, \text{Кл} \)
- \( q_2 = -20 \, \text{нКл} = -20 \times 10^{-9} \, \text{Кл} \)
Сила взаимодействия равна 20 Н, что будет означать:
\[ 20 = k' \cdot \frac{|12 \times 10^{-9} \cdot (-20) \times 10^{-9}|}{r^2} \]
Теперь подставим всё в одно уравнение:
\[ 20 = \left(\frac{8.99 \times 10^9}{40}\right) \cdot \frac{(12 \times 10^{-9}) \cdot (20 \times 10^{-9})}{r^2} \]
Теперь мы можем выразить \( r^2 \):
\[ r^2 = \left(\frac{(12 \times 10^{-9}) \cdot (20 \times 10^{-9}) \cdot (8.99 \times 10^9)}{20 \cdot 40}\right) \]
Вычислим значения:
- \( 12 \times 20 = 240 \)
- \( 240 \times 10^{-18} \times 8.99 \times 10^9 = 2.1576 \times 10^{-8} \)
- \( 20 \cdot 40 = 800 \)
Таким образом:
\[ r^2 = \frac{2.1576 \times 10^{-8}}{800} \]
Вычисляем \( r^2 \):
\[ r^2 = 2.69699 \times 10^{-11} \]
И найдём \( r \):
\[ r = \sqrt{2.69699 \times 10^{-11}} \approx 5.19 \times 10^{-6} \, \text{м} \]
Итак, расстояние между зарядами в однородном электрическом поле составляет приблизительно \( 5.19 \, \mu m \) или \( 5.19 \times 10^{-6} \, \text{м} \).
