Для решения этой задачи мы можем использовать первое начало термодинамики, которое гласит, что изменение внутренней энергии газа равно сумме работы, совершенной над газом и теплоты, переданной газу.
Работа, совершаемая газом при нагревании, можно выразить как: \[ W = -PΔV, \] где \( P \) - давление газа, а \( ΔV \) - изменение объема газа.
Тепловая ёмкость при постоянном давлении \( C_p \) для двуатомного газа связана с универсальной газовой постоянной \( R \) следующим образом: \[ C_p = \frac{5}{2}R. \]
Из уравнения состояния идеального газа \( PV = nRT \) получаем: \[ P = \frac{nRT}{V}, \]
где \( n \) - количество вещества газа, \( V \) - объем газа, \( T \) - температура.
Из уравнения состояния молярная масса \( M = \frac{m}{n} \), где \( m \) - масса газа, \( n \) - количество вещества газа.
Тогда \( n = \frac{m}{M} \), и \[ P = \frac{mRT}{MV} = \frac{mRΔT}{MV}, \]
где \( ΔT \) - изменение температуры.
Теперь можем найти работу, совершенную газом: \[ W = -PΔV = -\frac{mRΔT}{MV}ΔV = -mRΔT = -0,1 * 8,31 * 11 = -9,141 \, Дж. \]
Получаем, что газ при нагревании совершает работу -9,141 Дж.